Studiul relaxarii magnetizarii ireversibile in supraconductorii puternic dezordonati Ion Ivan.

Prezentarea pe tema: "Studiul relaxarii magnetizarii ireversibile in supraconductorii puternic dezordonati Ion Ivan."— Transcriere de prezentare:

1 Studiul relaxarii magnetizarii ireversibile in supraconductorii puternic dezordonati
Ion Ivan

2 Magnetic field destroys s/c Electric current destroys s/c
Proprietatile supraconductorilor Perfect conductor Meissner effect Magnetic field destroys s/c 0 Ic Bc Electric current destroys s/c

3 Vortices state in HTS -Topirea retelei de vortexuri Abrikosov intr-un lichid de vortexuri la Tm -Centrii de fixare a vortexurilor sunt eficienti in cazul solidului de vortexuri si practic ineficienti pentru un lichid de vortexuri -Pentru un solid de vortexuri eficienta centrilor de fixare (existenta unui densitati critice de curent finite) se termina la linia de ireversibilitate, definita ca linia in diagrama (H, T) deasupra careia nu exista histerezis in curbele de magnetizare

4 Thermal fluctuation and vortex lattice melting
T <Tm T >Tm Lindemann criterion Phys. Rev. Lett. 80, 2693 The drunken walk of vortices

5 Flux pinning in HTS B J FL
Vortex captat intr-un centru pining Forta Lorentz care actioneaza pe unitatea de lungime a vortexului * V. Dolocan, Supraconductibilitatea-Principii fizice si aplicatii,Ed.Univ.Bucuresti,1997.

6 Magnetization curves, critical currents
Materiale feromagnetice Supraconductori n – numarul de vortexuri pe unitatea de suprafata

7 Enhanced critical current density
Ybco-LiCl neutron iradiated

8 Vortex dynamics Kim-Anderson model U = U0 (1 – J/JC)
Lege tip Arrhenius Modelul Kim-Anderson I >0 U = U0  JBVx U = U0 (1 – J/JC)

9 Magnetization relaxation in HTS
J < Jc J = Jc J > Jc

10 Logaritmic vs non-logaritmic relaxation
Kim-Anderson model U = U0 (1 –J/JC) Colective creep model

11 Creep crossover U * arata eficienta piningului la T=Tcr
rata de relaxare normalizata - la tempratura de crossover M(t)=M(0)(t/t0)-s, S=KT/Uc U * arata eficienta piningului la T=Tcr -creep elastic -creep plastic

12 Magnetization relaxation in MgB2
click -Creep elastic -Creep plastic

13 Non-diverging pinning barrier at very low J
Maley technique dM/dt  exp[U(J)/T], U(J) = – T[ln(dM/dt)  C]

14 Magnetization relaxation in Y-123 thin films, sputter deposited
H = aT2, Strat Y-123 depus pe SrTiO3 a  kOe K2

15 Magnetization relaxation in Y-123 thin films, PLD deposited

16 Magnetization relaxation in YBCO-BZO thin films, PLD deposited
Filmele au fost depuse prin PLD, pe un substrat MgO orientat (100) cu buffer SrTiO3 (STO) folosind un laser cu excimer Lambda Physik KrF (λ = 248 nm), avand o energie de 340 mJ/puls si o presiune partiala de oxigen de 200 mTorr. Strat YBCO Buffer SrTiO3 -diametru nano-rod BaZO3 Substrat MgO -distanta medie intre doua nanorod-uri 1D-APCs c axis ZrO2 – stabilizat cu Y2O3 Pentru straturile cu centrii de fixare columnari se observa o crestere cu 100% a densitatii critice de curent, fata de straturile YBCO simple. Temperatura critica a fost obtinuta masurand m(T). Se observa o scadere nesemnificativa cu 4 0C pentru YBCO-BZO.

17 Magnetization relaxation in YBCO-BZO thin films, PLD deposited
Ep = Eel la T = Tcr Ep  U(J) ~ Tln(tw/t0) Tcr  H1/2 Eel  H1/2

18 CONCLUSION Pentru toate straturile YBCO, probele cu centrii de fixare
columnari BZO, prezinta cel mare pinning

19 Va multumesc !!!